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| 1 | 第Ⅲ及第Ⅳ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩——兼论“相似压缩”与“压缩简并”现象显示文摘本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,分别构造了由多模 (即 q模 )相干态 | { Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q以及由多模相干态的相反态 | { -Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q等的线性叠加所组成的第 及第 类两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )+ ,3〉q和 | ψ( 2 )- ,4 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,首次对态 | ψ( 2 )+ ,3〉q及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩和等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :1 )态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q是两种典型的多模非经典光场 ,当各模的初始相位 φj(j=1 ,2 ,3 ,… ,q)或者各模的初始相位和 qj =1φj以及态间的初始相位差 (θ( R)± -θ( 0 )± )等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应 ;2 )当组成态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q 的各对应复几率幅不相等亦即 C( R)+ ≠ C( R)- 和 C( 0 )+ ≠ C( 0 )- 时 ,态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同 ,但其压缩幅度 (即压缩程度和压缩深度 )却不相等 ,这种现象称为“相似压缩”;3 )当组成态 | ψ( | 侯洵 杨志勇 许定国 侯瑶 孙秀泉 张振杰 | 2000 | 光子学报2000，29，5： | 91 |
| 2 | 多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究显示文摘本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究.结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态.当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅、压缩参数Rj、各模的初始相位(或者初始相位和)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强. | 许定国 侯瑶 杨志勇 侯洵 | 1999 | 光子学报1999，28，6： | 66 |
| 3 | 多模奇相干态光场中的N-Y最小测不准态与N-H最小测不准态显示文摘本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模奇相干态光场|Ψ,o〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究.结果表明:1)当压缩阶数N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-Y最小测不准态,也不呈现N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-H最小测不准态,也不呈现N次方H压缩效应.3)多模奇相干态|Ψ,o〉q恒处于N-Y最小测不准态与恒处于N-H最小测不准态的条件明显不同。 | 许定国 侯瑶 杨志勇 侯洵 | 1999 | 光子学报1999，28，7： | 55 |
| 4 | 多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩显示文摘利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:①多模复共轭奇相干态光场,压缩阶数N为偶数时,只存在N-Y最小测不准态;而当腔模总数q与压缩阶数的乘积q·N为偶数时,只存在N-H最小测不准态;此外,无论N及q·N为何值,不呈现N次方Y压缩与N次方H压缩效应.②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的N次方Y压缩与N次方H压缩效应.③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同,这种现象称为“压缩简并” | 许定国 侯瑶 王菊霞 杨志勇 侯洵 | 1999 | 光子学报1999，28，8： | 60 |
| 5 | 一种新型的两态叠加多模Schrdinger猫态光场的等阶N次方Y压缩显示文摘本文根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模(即q模时目平态的相反态|{{-Zj}〉q及多模虚相干态|{{-Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrodinger猫态光场利用新近建立的多模压缩态理论,研究了态的N次方Y压缩效应,结果发现:①当压缩阶数N=Zp且p=2m(m=1,2,3,…,…)时,态。总是恒处于N-Y最小测不准态;②当压缩阶数N=2p且p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位,态间的初始相位差以及各单模相干态光场的平均光子数之总和等满足一定的量子化条件,则态可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应;③当压缩阶数N=2P'+1时,无论p'=2m(m=0,1,2,…,…)还是p'=2m+1(m=0,1,2,3,…,……),只要各模的初始相位满足一定的量子条件,则当两态叠加几率幅满足时,态就恒处于N-Y测不准态,始终不呈现N-Y最小测不准态和N次方Y压缩;而当时,态始终不呈现N-Y测不准态、N-Y最小测不准态和N次方Y压缩效应. | 刘伟民 侯瑶 杨志勇 孙秀泉 侯洵 | 1999 | 光子学报1999，28，10： | 41 |
| 6 | 一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩显示文摘本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ(2 )msc〉q 利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 | ψ(2 )msc〉q 的广义非线性等阶N次方H压缩特性 结果发现 :1 )当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数 ,亦即当q·N =2 p且p =2m (m =1 ,2 ,3,… ,… )时 ,态 | ψ(2 )msc〉q恒处于等阶N H最小测不准态 ;2 )当q·N =2 p且 p =2m′+ 1 (m′ =0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,如果各模的初始相位之和 qj=1φj、态间的初始相位差 (θ(I)nq-θ(R)nq)、各多模相干态光场的总的平均光子数 qj=1R2 j以及 [(θ(I)nq -θ(R)nq) + qj=1R2 j]等满足一定的量子化条件时 ,态 | ψ(2 )msc〉q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应 ;3)当压缩阶数N与腔模总数 q这两者之积为奇数时 ,亦即当 q·N =2 p + 1时 ,无论 p =2m(m =0 ,1 ,2 ,3,… ,… )还是 p =2m′ + 1 (m′ =0 ,1 ,2 ,3,… ,… ) ,只要各模初始相位之和 qj =1φj满足一定的量子化条件 ,则当两态叠加几率幅满足r(R)nq =r(I)nq 时 ,态 | ψ(2 )msc〉q 就恒处于N | 赵玲慧 杨志勇 侯瑶 张振杰 侯洵 | 2000 | 光子学报2000，29，4： | 49 |
| 7 | 受量子相位调制的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩显示文摘本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由受量子相位调制的多模 (即 q模 )虚相干态 |{im1 Zj}〉q及其相反态 |{- im2 Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )无论态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )、各模的初始相位 φj、腔模总数 q、压缩参量 Rj以及两态叠加的几率幅 rm1 和 rm2 等取何值 ,无论压缩阶数N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与压缩阶数 N的关系满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 m2 〉q就恒处于等阶 N- Y最小测不准态 .2 )当态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )在态间压缩区 [2 kθπ-π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]},2 kθπ+π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]}]内取值时 ,无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与 N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q就可呈现出周期性变化的 ,任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .3)利用相位调制因子 m1、m2 与压缩阶数 N之间的解析关系式 ,可直接确定出 |ψ( 2 )m1 m2 〉q呈现等阶 N次方 Y压缩效应时的压? | 张党卫 杨志勇 侯洵 张振杰 侯瑶 | 2000 | 光子学报2000，29，7： | 36 |
| 8 | 一种新型的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方H压缩显示文摘本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态 (即 MSCS)光场 |ψ( 2 ) 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .结果发现 :1态 |ψ( 2 ) 〉q是一种典型的非经典光场 ;当压缩阶数 N与腔模总数 q这两者之积为偶数 ,即 q N =2 p,并且p为奇数亦即 p=2 m′+ 1 ( m′=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,如果各模的初始相位和 qj =1φj、态间的初始相位差 (θ( I)pq-θ( R)nq )、各多模相干态光场的总的平均光子数 qj =1R2j等满足一定的量子化条件(或者当 qj =1R2j 在总的平均光子数 qj =1R2j 的一系列压缩区内连续取值时 ) ,态 | ψ( 2 )〉q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .2态 | ψ( 2 )〉q的第一及第二两个正交分量 ,其压缩结果 (亦即压缩程度和压缩深度 )完全相同 ,但压缩条件不同 ;两者的等阶 N次方 H压缩效应呈现出周期性的互补关系 .3与文献 1 6相比 ,本文所研究的态 | ψ( 2 )〉q的等阶 N次方 H压缩效应是比其等阶 N次方 Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应 . | 刘伟民 杨志勇 侯瑶 孙秀泉 张振杰 侯洵 | 2000 | 光子学报2000，29，8： | 37 |
| 9 | 第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩显示文摘本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方 | 杨志勇 张书玲 侯瑶 韩小卫 侯洵 | 2001 | 光子学报2001，30，6： | 39 |
| 10 | 第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究显示文摘本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q是一种典型的多模非经典光场 ;无论腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q· N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位之和 qj =1φj、态间的初始相位之差 (θ( I)nq- θ( o)0 q )等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模 -奇数阶、奇数模 -偶数阶、偶数模 -偶数阶和偶数模 -奇数阶这四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )上述四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 ,其态间压缩条件完全相同 ,但模间压缩条件完全不同 ,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同 .3 )无论 q· N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶 N次方 | 杨志勇 董庆彦 侯瑶 薛红 侯洵 | 2001 | 光子学报2001，30，7： | 26 |
| 11 | 大豆蛋白限制性酶解对乳化性质和吸油性的影响显示文摘利用中性蛋白酶和胰蛋白酶对大豆浓缩蛋白、分离蛋白进行限制性酶解处理,以SDS-PAGE分析评价酶解产品的蛋白质降解情况。评价水解度为1%、2%的8个酶解产品的乳化活性指数、乳化稳定性、吸油率,考察酶解产品的酶解模式与乳化性质、吸油性变化的关系。结果表明,酶解产品的乳化性质、吸油性变化与所使用的酶或水解度有关。大豆浓缩蛋白的限制性酶解可以提高产品的乳化性质和吸油性,水解度为1%的胰蛋白酶酶解产品具有最好的乳化性质和吸油性。大豆分离蛋白的限制性酶解也可以提高产品的乳化活性指数,但降低了其吸油性;水解度为1%的胰蛋白酶酶解产品也具有最好的乳化性质。 | 赵新淮 侯瑶 | 2009 | 农业机械学报2009，40，12： | 18 |
| 12 | 第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩显示文摘本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 . | 侯瑶 孟继德 田来科 胡艳芳 万云 杨志勇 | 2001 | 光子学报2001，30，10： | 17 |
| 13 | 昆明地区儿童意外伤害3086例调查分析显示文摘目的 调查昆明地区儿童意外伤害的相关因素,提出针对性预防措施,降低意外伤害的发生率。方法 利用已建立的三级妇幼保健服务网络系统,统计2017年01月~2018年01月昆明地区发生的儿童意外伤害病例3086例,分析其临床资料、发病特点、影响因素及危险因素。结果 经统计分析,2017年01月至2018年01月年昆明地区儿童意外伤害的主要发生类型是摔碰伤,发生的主要地点是家中;意外伤害发生的影响因素和危险因素是性别、年龄、家庭文化程度、安全教育(P < 0.05 )。结论 儿童意外伤并非都是不可预料,无法避免的,应针对存在高危因素者密切关注,积极预防,以减少意外伤害的发生。 | 刘红林 徐鸣浩 侯瑶 | 2019 | 昆明医科大学学报2019，40，9： | 15 |
| 14 | 大豆蛋白限制性酶解修饰与产品的溶解性和保水性变化显示文摘为改善大豆蛋白的功能性质,利用中性蛋白酶和胰蛋白酶对大豆浓缩蛋白、分离蛋白进行限制性酶解处理,并考察相应产品的酶解修饰模式与溶解性、保水性变化的关系。以酶解修饰蛋白质产品的氮溶解指数、保水率、单分子层水含量为指标,测定水解度(Drgree of Hydrolysis,DH)为1%、2%的8种大豆蛋白酶解修饰产品的溶解性、保水性与水吸附作用。结果表明,限制性酶解修饰处理后,酶解修饰产品的溶解性、保水性、水吸附作用的变化与酶解模式或DH有关;大豆浓缩蛋白经胰蛋白酶修饰至DH为1%,可以显著提高修饰产品的溶解性和保水性;大豆分离蛋白经胰蛋白酶或中性蛋白酶修饰后,可改善溶解性但破坏其保水性;大豆浓缩蛋白、分离蛋白的限制性酶解修饰处理,可以提高修饰产品对水的吸附作用。 | 刘宏芳 侯瑶 赵新淮 | 2009 | 东北农业大学学报2009，40，1： | 15 |
| 15 | 2018年昆明地区3063例儿童意外伤害流行病学特征分析显示文摘目的:掌握昆明市儿童意外伤害的流行病学特征以及影响因素,提出预防干预的措施和方法。方法:收集2018-01-01-2018-12-31期间至昆明市儿童意外伤害救治技术中心就诊的患儿数据,对昆明市儿童意外伤害发生情况进行回顾性调查分析。结果:共收集儿童意外伤害监测卡3063例。男童重度意外伤害发生构成比高于女童,≥1~<3岁重度意外伤害发生构成比最高,意外伤害发生类型前3位:跌伤(34.00%),烧烫伤(12.77%),交通伤(11.79%)。意外伤害发生地点前3位:家(60.63%)、公共场所(20.14%)、道路(14.20%),最容易受伤的部位是头(31.24%)。住院人数所占比例为25.92%,平均住院日为7.46 d,平均住院费用为9257.48元。治愈率为99.51%,残疾11例,死亡4例。结论:儿童意外伤害给患儿、家庭及社会带来身心、经济的严重危害,儿童意外伤害预防重于控制,只有结合社会、家庭、学校的共同力量才能减低儿童意外伤害发生率,给儿童一个安全健康的家庭环境和社会环境。 | 侯瑶 刘红林 徐鸣浩 | 2019 | 临床急诊杂志2019，20，10： | 13 |
| 16 | 第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究显示文摘本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ(2)6〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(2)6〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现:1)在压缩阶数N=2p且p=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θ(R)pq-θ(I)pq)以及各单相干态光场的平均光子数之和qj=1Rj等如何变化,态|ψ(2)6〉q总是恒处于偶数阶等阶NY最小测不准态。2)在压缩阶数N=2p且p=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θ(R)pq-θ(I)pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和qj=1R2j等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ(2)6)q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. | 侯瑶 董庆彦 田来科 胡艳芳 杨志勇 孙秀泉 | 2001 | 光子学报2001，30，9： | 12 |
| 17 | 大豆蛋白限制性酶解模式与产品胶凝性的相关性显示文摘为了改善大豆蛋白的胶凝性,对大豆浓缩蛋白、大豆分离蛋白进行限制性酶解处理,并考察相应产品的蛋白酶酶解模式与胶凝性变化的相关性。该研究以蛋白质的水解度为指标,通过中性蛋白酶、胰蛋白酶的酶解作用,水解大豆浓缩蛋白、大豆分离蛋白至蛋白质水解度(DH)为1%、2%,考察酶性质、蛋白质的DH对产品胶凝性影响,并利用SDS-凝胶电泳进行确认。结果表明:大豆浓缩蛋白经中性蛋白酶、胰蛋白酶的酶解后,产品胶凝性均显著下降;大豆分离蛋白经中性蛋白酶的酶解后,产品胶凝性在DH为1%时增加,但在DH为2%时下降;大豆分离蛋白经胰蛋白酶酶解后,胶凝性显著改善。SDS-凝胶电泳确认,蛋白质的酶水解模式和水解度不同是导致产品胶凝性产生不同变化的原因。 | 赵新淮 侯瑶 | 2009 | 农业工程学报2009，25，S1： | 11 |
| 18 | 不同钾肥品种及配施对浙贝母产量和品质的影响显示文摘目的:研究不同钾肥品种及配施对浙贝母产量和品质的影响,探究浙贝母对钾肥的需肥规律,为浙贝母的合理施肥、高效栽培提供理论依据。方法:在盆栽土培试验条件下,以氯化钾和硫酸钾为钾肥肥源,基于不施钾肥(CK)及氯化钾和硫酸钾的比例分别为100∶0、75∶25、50∶50、25∶75、0∶100共6个不同浓度水平的钾肥,对浙贝母植株生理生化、根际土壤养分、鳞茎品质及其产量进行了测定。结果:与CK组相比,氯化钾和硫酸钾及其两者配比施肥均能促进浙贝母叶肉细胞的光合作用强度,提高浙贝母叶片可溶性蛋白和可溶性糖含量及保护酶活性,增强了浙贝母抗不利环境的能力,促进了浙贝母的生长发育。两种钾肥及配施均促进浙贝母植株的养分吸收,能提高浙贝母鳞茎生物量,并显著提高生物碱含量与累积量,且氯化钾和硫酸钾25:75配施时,浙贝母各生物碱成分含量最高,但不同钾肥品种及配施对浙贝母叶片的生理生化、土壤养分、鳞茎生物量及生物碱含量的影响有所差异。两种钾肥相比,硫酸钾对生物碱成分含量的提升作用优于氯化钾。结论:浙贝母生产中推荐选用氯化钾和硫酸钾25:75配施作为钾源,以提高浙贝母产量和品质。 | 邬小红 周浓 侯瑶 朱芙蓉 文明 祁俊生 郭冬琴 | 2020 | 中国野生植物资源2020，39，8： | 9 |
| 19 | 宽带可调谐单频窄线宽光纤激光器显示文摘设计出一种集可调谐带通滤波器、高精度环形滤波器和光纤环形镜于一体的全光纤复合腔结构可调谐单频窄线宽光纤激光器。采用980 nm半导体激光器作为抽运源,掺镱光纤在谐振腔内分别作为增益介质和可饱和吸收体,成功实现波长为1030~1090 nm稳定的宽谱可调谐单频窄线宽激光输出。当抽运光的抽运功率为300 mW时,在波长为1070 nm处得到的输出功率最大,为18.5 mW,斜率效率达到7.95%,持续1 h内没有出现跳模现象,功率不稳定性小于1%;当抽运功率为200 mW时,利用延迟自外差法测量线宽,得到波长调谐范围内的平均线宽为8.7 kHz,弛豫振荡频率为64 kHz。 | 马选选 陆宝乐 王凯乐 侯瑶 张凯龙 陈浩伟 白晋涛 | 2019 | 光学学报2019，39，1： | 9 |
| 20 | 氯化稀土(Eu^(3+),Tb^(3+))乙酰丙氨酸咪唑的FTIR光谱和激光激发光谱显示文摘用OPO激光为激发光源 ,对两种新型三元固态配合物氯化稀土 (Eu3+ ,Tb3+ )乙酰丙氨酸咪唑进行了荧光光谱测试 ,发现激光激发波长为 4 87nm时 ,铽配合物在 5 45nm处产生较强的铽(Ⅲ )离子特征绿色荧光谱线 ,激发波长为 4 6 5nm和 5 2 5nm时 ,铕配合物均在 6 13nm和 6 18nm处产生强的铕 (Ⅲ )离子特征红色荧光谱线 ;并且这两种稀土配合物的荧光均比相应稀土盐的强 分析了上述现象产生的原因 ,讨论了配体对中心离子发光性能的影响 | 王艳 杨一心 赵天成 于云龙 杨刚 侯瑶 | 2004 | 光子学报2004，33，2： | 8 |
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