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| 1 | 张性结构面的力学性质与主应力关系解析显示文摘依据弹性理论分析了张性结构面的应力、应变与两向主应力的对应关系。笔者认为在挤压应力条件下,甚至双向挤压应力作用下,完全有可能在最大主压应力方向两侧一定角域内产生张性或张扭性结构面。张性构造区角域的大小受控于主应力比值和岩石材料的泊松比。在两向压缩应力作用下,只有当σ_2/σ_1≥0.5时,才不会有张性构造区域出现。 | 武红岭 | 1999 | 地质论评1999，45，5： | 7 |
| 2 | 非对称多层薄板折算力学模量的讨论显示文摘为使有限单元法中的板壳单元更适合于分析地学问题,本文放弃前人对多层薄板的几何和弹性对称性限制,根据等效原则,重新推导了非对称多层薄板的中性面位置,进而给出了用各分层弹性模量和厚度表示的折合抗弯刚度及弹性模量。 | 武红岭 | 1997 | 地质力学学报1997，3，2： | 6 |
| 3 | 高压—超高压变质岩的成岩深度:争论及评述显示文摘有关高压、超高压岩石的成岩深度的争论由来已久,本文对此进行了较全面、详实的回顾、介绍和评述;结合自己的研究心得,作者提出了几点认识和建议,供争论的双方参考或做进一步的争辩:①因为有构造压力的存在,超高压变质岩壳内成因观点更合理;②成岩深度的测算方法需要在理论和实际应用中改进和完善;③不应完全否定基于静岩压力的大陆深俯冲机制;④建议争论双方相互吸收对方观点中的合理成分,联手开展相关研究。 | 武红岭 | 2011 | 地质论评2011，57，4： | 3 |
| 4 | 层状地壳的等效力学模量和分层应力显示文摘针对地球动力学研究中的板壳力学模型的分层问题,根据等效原则, 给出了用各分层弹性参数和厚度表示的中性面位置、折合抗弯刚度和等效弹性参数。结合实际地壳受横向和侧向力作用时产生的弯曲形变和应力,具体介绍了用这种折算模量的方法去求解地壳中的应力、应变状态, 并通过比较等效应力与各分层应力的差异, 阐明了岩石力学性质的不同对各圈层应力的影响作用。研究进一步表明,来自地壳深部的垂直向上的力是造成上部地壳伸展类构造的重要因素之一。 | 武红岭 | 1999 | 地球学报(中国地质科学院院报)1999，20，3： | 0 |
| 5 | 断层周围的弹塑性区及其地质意义显示文摘采用弹塑性有限单元方法 ,通过模拟符合实际状况的逐步加载过程所引起应力场和塑性形变区的研究 ,得出如下结果 :①在塑性或韧性剪切形变情况下 ,断裂或形变带的共轭剪切角往往大于 4 5° ;②在双向挤压应力条件下 ,先存断裂的前缘部位没有拉伸应力存在 ,但可能有伸展形变发生 ;③与最大主压应力夹角为 3 0°~ 90°的断层前缘是偏应力的优势方位 ,容易发生塑性剪切形变 ,特别是夹角为 60°左右的断层是最易发生新的构造活动的断层 ;④多数断层两侧一定范围内以及断层内部是相对的低应力区。这些应力的低值区 ,非常有利于矿液和油气的运移。 | 武红岭 张利容 | 2002 | 地球学报2002，23，1： | 17 |
| 6 | 大别山陆—陆点碰撞和构造超压的形成显示文摘依据大别造山带的地质特征及古地磁证据 ,提出大陆动力学非规则边界陆 -陆点碰撞模型 ,采用数值模拟方法 ,分析点碰撞所引起的构造应力集中及其影响因素 ,探讨构造压力在大别山超高压变质岩形成过程中所起的作用 ,推测可能形成的深度范围 .研究表明 :在本文的模拟条件下 ,( 1)大陆碰撞初期产生的构造应力场中的平均压力在碰撞点附近增大了约 5~ 9倍 .在边界力为 10 0MPa的情况下 ,构造压力在超高压中所占的比例约为 2 0 %~ 3 5 % ;( 2 )由于有构造压力的作用和影响 ,超高压变质岩的形成深度有可能被提升 2 0~ 3 5km ;( 3 )仅考虑碰撞方式 ,不计岩石物性差异和其他因素的影响 ,构造应力的影响有限 ,静岩压力在超高压变质岩形成过程中仍占据主导地位 . | 武红岭 董树文 | 2001 | 地球科学(中国地质大学学报)2001，26，5： | 6 |
| 7 | 山字型构造体系的粘弹性应力应变分析显示文摘本文使用马克斯韦尔粘弹性体的有限元法分析了山字型构造体系的应力场、应变场和位移场以及他们随时间的变化。在山字型构造体系的形成过程中,首先出现两翼、前弧及反射弧。然后,随着应力场和应变场的发展变化形成脊柱。而地盾区则始终是处于稳定的低应力区。这个结果与实验室的模型实验结果很一致,反映了山字型构造体系的实际发展过程。 | 武红岭 王连捷 | 1990 | 地质论评1990，36，3： | 5 |
| 8 | 几个力学概念在构造地质学中的应用显示文摘本文对构造地质学中常用的几个力学概念在使用中出现的误解和问题进行了讨论,阐述了笔者的看法和建议,以期重新引起地学工作者应用力学的原理和方法解决地质构造问题的兴趣和热情,并期待更多的地质学家能正确地运用力学的相关知识探讨和解决地球动力学领域中的诸多疑难问题。 | 武红岭 王薇 | 2003 | 大地构造与成矿学2003，27，2： | 4 |
| 9 | 微观结构超压机制与超高压矿物的形成显示文摘提出了由岩石及矿物的结构形态、岩石力学性质不同引起的微结构超压机制。对影响结构超压的诸因素(弹性参数、热物理性质)进行了数值模拟实验和定量分析。研究结果表明,结构压力对超高压岩石、矿物的形成具有重要的意义。结构压力随弹性模量差异、围限压力、温度改变量及热膨胀系数差异的增加而增大。在岩石、矿物的弹性模量相差5倍的条件下,结构附加压力可达到静岩压力的45%左右。如果再考虑热膨胀系数不同及降温引起的附加压力,在较一般的情况下,60公里左右深处就有可能具备柯石英等超高压矿物形成的下限压力条件。 | 武红岭 池顺良 | 2003 | 岩石学报2003，19，4： | 4 |
| 10 | 大别造山带构造超压形成的碰撞力学机理显示文摘提出了大别山构造超压形成的点碰撞模型 ,简要分析了大陆碰撞带构造运动引起的粘性介质中粘性应力和平均应力随岩石物性的变化规律 ,探讨了构造压力对超高压的贡献及对成岩深度的重要意义。研究表明 :构造运动引起的岩石圈中的附加压力可能与静岩压力有相同的数量级 ,大陆造山带两陆块不规则边界的碰撞会引起局部应力集中 ,产生较大的构造压力。岩石介质的流变学分析表明 ,在相同外力作用下 ,岩石圈上部的高粘度性质决定了其在构造活动期间增温效果显著 ,但增压效果有限 ;而粘性较低的岩石圈下部则增压效果明显。为此 。 | 武红岭 董树文 | 2001 | 地球科学进展2001，16，4： | 4 |
| 11 | “寄主矿物天然压机机制”与超高压矿物的形成显示文摘 | 池顺良 武红岭 | 2002 | 地学前缘2002，9，3： | 1 |
| 12 | 中国东部岩石圈减薄与同期盆-山耦合动力机制的模拟研究显示文摘从中国大陆新生代构造-地貌发生重大改变的地质事实出发,针对中国东部岩石圈减薄的演化过程,构建力学模型,考虑岩石圈各圈层蠕变机制,用数值模拟方法,定量研究同期盆-山耦合的深层动力学机理,对地学研究提出的盆-山伸展动力学模式进行了理论探讨和验证。研究表明,岩石圈的增厚、减薄与岩石圈下部的热活动、热对流关系密切,是同期盆-山伸展耦合体系形成的重要影响因素之一。盆-山体系的热对流动力边界条件,需要同时考虑上浮力和剪切拖曳力的作用,才能形成与实际构造-地貌相符的形变、应力条件,缺一不可。对岩石圈蠕变特征的研究表明,在受恒力作用时,各圈层岩石中的应力、应变随时间改变,初期迅速增加,到达峰值之后平稳下降。应力的松弛现象对研究构造活动中一些常见的地质现象十分有意义。 | 武红岭 殷秀兰 | 2005 | 地质力学学报2005，11，3： | 1 |
| 13 | 微观结构超压与超高压矿物的形成显示文摘 自含柯石英的,以榴辉岩为代表的高压、超高压变质岩石被发现以来,其形成的温压条件、形成深度和折返机制的研究成为地学界一大热门话题.依据静岩压力推算形成深度的大陆深俯冲观点需要合理地解释轻质的陆壳物质何以能够进入密度较大的地幔之中,在形成密度大的超高压变质岩后又如何返回地表.而依据构造附加压力推算形成深度的浅表成因观点,则需要将岩石圈的强度和流变性考虑进去,合理地估算构造压力的大小,解决构造压力估计过高和基本的背景温、压条件不足的问题.…… | 武红岭 池顺良 | 2007 | 矿物学报2007，，z1： | 0 |
| 14 | 用弹性平板代替球壳计算板块弯曲形变的误差分析显示文摘在岩石圈板块弯曲问题的研究中常常忽略地壳曲率,用平板代替球壳计算.本文从弹性扁球壳和薄板形变的基本方程入手,通过对典型问题的解析解,推导出作简化处理所引起误差的表达式,着重分析了区域的几何尺度和地基模量对误差的影响.研究表明,用弹性平板模型取代球壳模型计算板块弯曲形变会引起较大的误差.但如果采用具有适当地基模量的弹性基础板,不但更符合地学实际,且能有效地改善误差状况,获得与用肩球壳计算弯曲问题接近的效果. | 武红岭 王仁 | 1998 | 地球物理学报1998，41，S1： | 0 |
| 15 | 钻孔应变观测中潮汐因子离散性与各向异性原因探讨——“十五”数字地震观测网络分量钻孔应变仪首批观测资料分析解释显示文摘中国数字地震观测网络'十五'计划期间,在全国布设约40台我国自主研发的YRY-4型分量式钻孔应变仪.现已取得一批固体潮观测数据,计算M2波潮汐因子的结果表明,潮汐因子的相对精度最高达到了0.001.在此基础上,发现各观测点潮汐响应(潮汐因子)与理论模型比较有很大的离散性及有规律的方位各向异性.本文提出断层隔离是造成各台站潮汐因子偏离理论值及方位各向异性的主要原因.有限元断层地块模型应变方位响应与台站实测方位响应的一致,支持了这一观点.潮汐响应各向异性现象有望在地质构造研究、城市断层探测、地块活动微动态、地震烈度区划等研究领域发挥作用.也可为GPS等空间大地测量观测数据改进潮汐位移修正,提供参考. | 池顺良 武红岭 骆鸣津 | 2007 | 地球物理学进展2007，22，6： | 40 |
| 16 | 地球引力引起的地壳应力显示文摘本文计算了地球在引力作用下,弹性变形、塑性变形两种不同变形情况下的地壳应力状态。计算结果表明:引力作用下地壳的弹性变形伴随着巨大的水平地应力,而铅直应力则小于上覆岩层的重量;应力的大小远远超过岩石的强度;塑性变形所伴随的地壳应力状况(包括铅直应力及水平应力)在浅部与地应力实测值很一致。计算表明,除构造运动等因素外,引力作用同样会引起强大的地壳水平应力,地壳现代的应力状态应与引力作用下地壳的塑性变形有密切关系。 | 王连捷 武红岭 王薇 | 1991 | 地质力学学报1991，，1： | 4 |
| 17 | 油田构造应力场驱动油气运移的理论和方法研究显示文摘依据连续介质力学的理论,采用有限元数值模拟方法,通过平均应力将固体应力场与流体压力场有机结合,并以辽河油田现今构造应力场为例,探讨了构造应力与构造热应力对多孔介质中油液不同的驱移作用。研究表明:具挤压特征的构造应力场对盆地油气宏观分布有重要意义,油液有从高应力区向盆地内以主干断裂和软弱带为代表的低应力区迁移的趋势。温差引起的局部应力相当于孔隙压力的作用,能较好地模拟低洼带的油气向周围高点迁移的特点,也是重要的驱动因素。二者联合作用驱动的流体运移速度场能更好地解释现今油田的分布特征,并对预测油气聚集的优势区有指导意义。 | 武红岭 王小凤 马寅生 陈正乐 殷秀兰 | 1999 | 石油学报1999，20，5： | 34 |
| 18 | 大巴山前陆叠加构造力学特征的模拟研究显示文摘采用非线性有限元数值模拟技术和方法,研究大巴山前陆构造带应力场、位移场和形变场的流变学特征,分析叠加褶皱的相干形式和联合弧的形态特征,展现了大巴山弧形构造的发育、演化过程,提供了一组与大巴山前陆叠加构造相适应的边界外力和约束条件。研究表明:(1)模型选用的蠕变材料在变形过程中,应力场的变化非常缓慢,使得我们有条件通过应力迹线去研究构造变形的形态特征。(2)大巴山弧形构造带早晚两期褶皱的干涉形式大致为构造横跨叠加、斜跨叠加和共轴叠加三种。(3)大巴山弧形构造带形成的关键条件是北东向区域应力的作用和东西两个基底构造结的存在;而与大巴山弧联合构成收敛双弧的川东弧形构造带主要为来自南东方向的动力作用所致。 | 武红岭 施炜 董树文 田蜜 | 2009 | 地学前缘2009，16，3： | 22 |
| 19 | 陆-陆点碰撞与超高压变质作用显示文摘迄今为止,非撞击型超高压变质作用均发生在陆陆碰-撞造山带,这在东半球许多地点已被证实。超高压变质岩石以含柯石英和金刚石包体的榴辉岩和榴辉岩相变质岩石为代表,形成的温压环境为650~800℃,2.6~3.5 GPa。研究证明大多数超高压岩石原岩是陆壳火山—沉积岩系,因此推断大陆深俯冲作用曾经发生。而超高压岩石现今又出露地表或浅表,意味着它们又从深部折返至地表。陆壳岩石深俯冲和折返机制已成为大陆动力学研究的热点,但认识莫衷一是。争论的焦点是陆壳俯冲的深度到底多大可以形成超高压岩石?是什么机制使其发生深俯冲而又折返到浅表?本文通过世界上出露规模最大的超高压变质带——大别山碰撞过程的动力学分析,探讨非规则边界的碰撞引起的构造附加压力对超高压岩石形成的影响作用。模拟计算表明,大陆板块的早期碰撞,会引起碰撞附近的局部应力集中现象(平均压力较周围增大了5~9倍),构造压力在超高压中所占的比例约为20%~35%。由此推测,大别山高压—超高压岩石形成深度可能为 65~80 km。为此本文提出超高压岩石新成因模式——大陆点碰撞模式。这种模式符合力学基本原理,也符合地质记录和地质过程;可以解释为什么超高压岩石并非沿碰撞造山带全线存在,而是出现某些特定部位。本文提出喜马拉雅山碰撞? | 董树文 武红岭 刘晓春 薛怀民 | 2002 | 地质学报2002，76，2： | 18 |
| 20 | 郯庐断裂带构造演化的数值分析显示文摘本文用粘性牛顿流体有限元数值方法模拟郯庐断裂带主要构造演化阶段的应力场、形变场和运动速率,探讨各构造期的动力来源、边界力的作用方式及岩石物性的影响作用。旨在进一步说明郯庐断裂带多期、多次和性质各异的构造活动与华北陆块、下扬子陆块、西太平洋板块、菲律宾板块等构造单元的运动密切相关。除了东亚大陆周边板块运动造成的推力,与此相伴的地热异常也是构成郯庐断裂带各期应力场,特别是拉张期应力场特征的重要动力条件之一。 | 武红岭 陈柏林 王小凤 王薇 | 1996 | 地质力学学报1996，2，2： | 6 |
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