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出处
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| 1 | 单-厚盘转子过两阶临界转速的瞬态振动分析显示文摘航空发动机特殊的鼓式压气机结构可简化为径向转动惯量大于轴向转动惯量的厚盘转子系统,其做正进动时存在两个固有频率.计算了单-厚盘转子分别以定角加速度和定功率过两阶临界转速时对不平衡激振力的瞬态响应,其中定功率厚盘转子还与外界能源发生非线性耦合.结果发现,单-厚盘转子的低阶振型为轴的弯曲,高阶振型为盘的偏摆,其中高阶模态是厚盘转子特有模态;过临界转速时瞬态振动由转子的自由振动和强迫振动合成;当功率不足够提供转子通过临界转速时,出现外界能源与转子系统的能量耦合,造成瞬态振动急剧增大而'失速'. | 刘政 王建军 | 2015 | 北京航空航天大学学报2015，41，11： | 4 |
| 2 | 弹支-刚性转子系统过共振瞬态响应特性研究显示文摘针对结合弹支-刚性转子系统的动力学特点,利用Lagrange能量法建立了考虑变速特性的转子系统瞬态响应动力学方程,模型中区别考虑了非旋转阻尼和旋转阻尼的影响.采用精细积分算法计算获得过临界区的转子瞬态响应特性,进一步对比分析了角加速度和阻尼特性对转子系统瞬态振动响应幅频特性和相频特性的影响规律.研究结果表明:变转速引起系统的刚度矩阵变化并产生附件的激励力;瞬态过共振响应幅值明显小于稳态响应幅值,且过共振越快速、阻尼越大时系统瞬态振动响应幅值越小.针对过瞬态相频特性,在临界转速附近出现一个新的相位角(加速过共振小于90°),此相位不受角加速度值和旋转阻尼比的影响,但随着非旋转阻尼比的增大呈增大趋势. | 王美令 温保岗 韩清凯 | 2018 | 动力学与控制学报2018，16，6： | 3 |
| 3 | 基于Newmark-β法的鱼雷推进轴系动力响应分析显示文摘针对轴系在不同激励条件下的动力响应问题,基于Newmark-β法,运用MATLAB软件编程,实现对鱼雷推进轴系的动力响应分析,通过与ANSYS软件计算结果的对比,验证所建模型和MATLAB计算程序的合理性;同时得出推进轴系的动力响应与激励条件的线性变化关系。 | 赵琪 尹韶平 王中 郭君 | 2015 | 船海工程2015，44，1： | 3 |
| 4 | 有初弯的单盘转子变速过程动态响应分析显示文摘以具有初弯的水平刚支Jeffcott转子系统为研究对象,建立变速过程中圆盘中心运动微分方程,运用数值分析方法对其进行仿真模拟,针对变速状态下系统振幅、相位角、进动角速度对不同初弯值、初弯与质量偏心间夹角以及不同系统内阻的响应规律进行了讨论研究。结果表明转子等变速越过临界转速时,其相位、振幅和进动角速度均会受到初弯大小和方向的影响;其次系统内阻对稳态涡动的相位、振幅和进动角速度没有影响;在等变速越过临界转速时,随着内阻尼的增大,进动角速度波动的极大值会增大,极小值减小。 | 苏飞 孙虎儿 刘维雄 | 2013 | 机械设计与研究2013，29，6： | 2 |
| 5 | 转子动力学横向振动基本方程显示文摘针对转子动力学系统横向振动基本方程进行研究.将Euler(欧拉)角表示引入转子动力学系统,可以建立描述转子的非线性旋转运动的精细数学模型.并将该精细模型线性化,建立了描述转子动力的基本方程,通过数值算例分析验证了该方程的正确性和有效性. | 吴锋 徐小明 李明武 高强 钟万勰 | 2015 | 应用数学和力学2015，36，10： | 1 |
| 6 | 航空发动机单盘转子变加速度过临界特性研究显示文摘为研究航空发动机弹性支撑单盘转子的动力特性,利用Lagrange能量法建立单盘转子瞬态运动微分方程,结合四阶Runge-kutta法进行积分,求解出单盘转子在一阶弯曲下临界转速特性及不同支撑刚度、不同加速速率下过第一阶临界转速的瞬态响应;对单盘转子进行有限元分析,验证数值模型的准确性。研究结果表明:数值模型与有限元模型结果相似,转子瞬态响应峰值滞后于临界转速,加速速率越大,瞬态响应峰值越靠后;在分段加速过程中,响应峰值对应转速及幅值只随过临界附近时的加速速率变化,与过临界前加速速率无关。 | 张佳慧 魏林章 漆文凯 | 2023 | 机械制造与自动化2023，52，4： | 0 |
| 7 | 分段阻尼特性对土方机械驾驶室瞬态响应的影响显示文摘为了提高土方机械的乘适性,针对驾驶室液阻悬置减振问题,采用分段阻尼描述液阻悬置的阻尼特性,建立包括垂直、俯仰和侧倾的三自由度驾驶室悬置系统非线性动力学模型,以正矢脉冲作为车架瞬时位移激励,通过数值仿真,比较含有位移相关的三次方分段阻尼以及线性阻尼、分段线性阻尼对驾驶室质心加速度和驾驶室与车架相对位移瞬态响应的影响。结果显示,具有分段阻尼的驾驶室系统在3个自由度均具有更好的减振性能,次方阻尼的加入有利于减小相对位移响应的峰值以及俯仰和侧倾的质心加速度响应峰值。 | 孙小娟 张建润 张宏 | 2018 | 筑路机械与施工机械化2018，35，2： | 0 |
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