| 1 | 岩石的晶体粒度分布(CSD)和结晶作用的动力学与力学(Ⅱ Makaopuhi熔岩湖)显示文摘已把晶体粒度分布(CSD)理论用于夏威夷Kilauea火山Makaopuhi熔岩湖的岩心标本,采用稳态晶体布居平衡方程式: n=n^0exp(-L/Gr)测定了斜长石和Fe—Ti氧化物粒度分布范围并计算和分析了布居密度(n)ln(n)与晶体粒度(L)曲线的斜率确定参数Gr,即平均晶体生长速度(G)和平均晶体生长时间(r)的乘积;截距为J/G,J为成核速率。已知温度—深度分布为实际生长时间(r)提供了估计值,使我们可以确定与任何动力学模式无关的成核与生长速率。斜长石生长速率象斜长石成核速率那样(33.9~1.6×10^(-3)/cm^3)随结晶度增高而降低(9.9~5.4×10^(-11)cm/s)。铁铁矿生长与成核速率也随结晶度升高而降低(分别为4.9~3.4×10^(-10)cm/s和15—2.2×10^(-3)/cm^3s,J=7.6×10^(-2)/cm^3/s)。把布居密度函数矩用来检查结晶速率随时间的变化。初步结果暗示在接近50%结晶作用之后总晶体体积和时间近似呈线性关系;为了确定整个结晶史,对晶体<50%的物质必须有完整的一套样品,计算的结晶速率和实验数据对比说明熔岩湖的结晶作用发生于过冷却值极小的条件下。这种解释与以前提出岩浆冷却的热模型是一致的,该模型的热耗是通过保持平衡冷却的潜热产量平衡的。 | Katharine V.Cashman Bruce D.Marsh | 1992 | 世界地质1992，11，3： | 2 |
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