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| 1 | 午后极光强度与行星际磁场的相关显示文摘利用 1 997年和 1 998年南极中山站多通道扫描光度计的地面观测数据和WIND卫星在弓激波上游对行星际磁场 (IMF)的观测数据 ,对午后高纬极光强度与IMF各分量、以及时钟角之间的相关进行了定量研究 .统计表明 ,630nm的强度Ir 随IMFBx 的增大而减小 ,其线性相关系数为 - 0 .83 ;而 557.7nm的变化趋势与此相反 ,其相关系数要低得多 .630nm的强度随IMFBy 的变化曲线为一“V”形结构 ,其谷底在By=- 3nT附近 ;557.7nm的强度也有相似的变化趋势 ,其谷底的位置在By=- 2nT附近 .极光强度随IMFBz 的变化曲线为一倒着的“Z”字形结构 .630nm的强度随IMF的模B的增大而增强 ,其线性相关系数达到 0 .89,而557.7nm与B之间的相关性要差得多 .极光强度随IMF时钟角的变化曲线为一倒“V”结构 ,其反转点在θ =1 30°附近 . | 胡红桥 刘瑞源 杨惠根 王敬芳 N.Sato M.Kikuchi 李升贵 | 2002 | 地球物理学报2002，45，4： | 6 |
| 2 | 午后极光强度与太阳风-磁层耦合函数的相关显示文摘利用1997年和1998年南极中山站多通道扫描光度计的地面观测数据和Wind卫星在弓激波上游对行星际磁场和太阳风参数的观测数据,对午后高纬极光强度与太阳风-磁层耦合函数之间的相关性进行定量研究.研究表明,午后630.0 nm极光强度与太阳风-磁层耦合函数间有很好的相关,而557.7 nm的相关性差一些;在考察的所有耦合函数中,午后极光受太阳风电场和能量的影响更直接;同时,行星际磁场的时钟角对午后极光也有很强的控制作用. | 胡红桥 刘瑞源 杨惠根 N.Sato M.Kikuchi | 2006 | 空间科学学报2006，26，4： | 5 |
| 3 | 南极中山站宁静日午后极光事件分析显示文摘对1997 年6 月2 日1127~1700 UT,在南极中山站(不变地磁纬度为74.5S,MLT= UT+ 2)利用全天空极光摄像机和三波段极光扫描光度计观测到的午后极光进行了分析,发现宁静日午后极光的形态随磁地方时变化.在午后早些时候,辉度较弱的冕状极光出现在中山站的极向侧和日向侧;随后出现的是来自日侧的带状极光,该结构东向传播,赤道向运动;在午后较晚的时候出现的是来自夜侧的带状极光.同时将午后极光与当地地磁观测、DMSP/F11 卫星的粒子观测以及WIND卫星的IMF观测进行了对照分析,认为宁静日午后极光中的分离结构是由来自磁层顶附近的粒子沉降产生的,其变化和运动与地磁H 分量和IMFBz 分量的变化相关. | 胡红桥 刘瑞源 杨惠根 王敬芳 K.Makita M.Kikuchi N.Sato | 1999 | 武汉大学学报(自然科学版)1999，45，5： | 3 |
| 4 | Dual Torch Plasma Arc Furnace for Medical Waste Treatment显示文摘In this paper,characteristics of a dual torch plasma arc used for hazardous wastetreatment and operated at atmospheric pressure are studied,and also compared with those of themulti-torch plasma arc and the single torch plasma arc.The dual torch plasma arc is generatedbetween the cathode and anode with argon as the working gas.The temperature distributionsof the plasma arc are measured using a spectroscope and line pair method with the assumptionof local thermodynamic equilibrium (LTE) for the DC arc current I=100 A and argon flow rateQ = 15 slpm.The measurements show that the temperatures of the dual torch arc plasma in theregions near the cathode,the anode and the center point are 10,000 K,11,000 K and 9,000 K,respectively.And the high temperature region of the multi torch plasma arc is of double or muchwider size than that of a conventional dual torch plasma arc and single plasma torch.Based onthe preceding studies,a dual torch plasma arc furnace is developed in this study.The measuredgas temperature at the center region of the argon arc is about 11,000 K for the case of I = 200 Aand Q=30 slpm operated in atmosphere. | 刘斌 M.KIKUCHI 李和平 T.IWAO T.INABA | 2007 | Plasma Science and Technology2007，9，6： | 2 |
| 5 | Fracture of thermal barrier coating with multiple surface cracks and delaminations:Interlayer effect显示文摘Multiple surface cracks and interfacial delamination are the major failure mechanisms in film/substrate systems.The effect of interlayer upon the failure mechanisms of interfacial delamination concomitant to surface crack was explored.Finite element model was developed to obtain the stress and energy release rate(ERR),which governs the propagation of interface cracks.The dependences of delamination upon the geometry and constitutive properties of interlayer were examined.The results indicate that the effect of elastic modulus of interlayer on the steady state ERR is insignificant.In cases of different geometrical parameters,however,the steady ERR decreases with the increase of the interlayer thickness.These findings lead to the conclusion that the interlayer constraint has significant effect on the ERR and thus coating life,which can be adopted to modify the ceramic top coat. | 范学领 许荣 M.Kikuchi | 2014 | Journal of Central South University2014，21，7： | 1 |
| 6 | 1988年亚美尼亚地震震源复杂性:慢速余滑事件的证据显示文摘我们利用多重事件的反褐积方法分析了1988年12月7日的亚美尼亚斯皮塔克地震的远震P波和S波,以探讨震源过程。长周期远震体波表现出复杂的波形,比通常看到的同等大小的地震显得更复杂。识别出了两组次级事件,其中一组是最初20s期间的走滑事件,另一组是初始破裂之后约30s开始的倾滑事件。所有子事件的张量之和实质上是标量矩为1.47×10^(19)Nm的走滑事件(走向302°、倾角59°、滑动角143°),倾滑事件(走向89°、倾角60°、滑动角88°)的地震矩是5.6×10^(18)Nm,近乎总量的40%,而且与其他具有走滑机制的次事件相比,矩释放速度慢,我们称这种事件为慢速余滑事件。这种慢速余滑事件的机制和由阿拉伯板块与俄罗斯板块之间的大陆碰撞在高加索地区引起的南北压缩为主的现代形变是一致的。结果表明,在一个出现走滑运动和地壳缩短的地方,如南加州大的走滑事件可能伴随着大的逆冲事件,反之亦然。要确定同震形交的图象,在时间、空间和机制上分辨多重事件是十分必要的。 | M.Kikuchi H.Kanamori K.Satake 许康生 | 1996 | 世界地震译丛1996，27，5： | 0 |
| 7 | 根据长周期体波反演推断的地震波能量显示文摘通过把远场长周期P波转换成多次振动序列,求出了35个大地震的地震波能量值。结果表明,得到的地震波能量系统地比根据古登堡-甲克特公式用地震震级推断的地震波能量要小。其差等于一个数量级。结果还表明,能量-矩比被完全限于一个窄范围:10^-6 | M.Kikuchi 邹钟毅 | 1990 | 世界地震译丛1990，21，1： | 0 |
| 8 | 2001年中国中昆仑M_w7.8级地震的破裂段及破裂过程显示文摘与发生在西藏北部昆仑断层西部一段的2001年M_w7.8级中昆仑地震有关的的野外地质调查使得我们可以约束约400km长、走滑位移达16.3m的同震地表破裂带。根据对野外调查得到的地质构造、构造地形特征、位移空间分布以及远震波形分析,破裂带可以分为4段。地表破裂的变形特征及震源机制解表明,该地震是一个几乎纯走滑机制的破裂。地震数据反演结果表明,破裂以双侧破裂形式起始于西端的震中区附近,并且很快以单侧破裂形式传播380km,最大破裂区局限在震中以东150~280km的子断层段上,这与野外调查结果一致。最大位移地区的平均应力降估计为7MPa,为板内地震的典型值。 | A.Lin M.Kikuchi B.Fu 黄猛 万永革 吴建平 | 2004 | 世界地震译丛2004，，6： | 0 |
| 9 | 应用宽带P波波形进行实时地震警报显示文摘我们研制出一种在大地震发生之前数秒钟能够对地震发生做出早期警报的系统。我们假定宽带P波波形的垂直位移是地震的远场震源时间函数。基于地震矩与震源持续时间的关系,当初始P波震相持续时间超过3 s时,我们就可以发布发生了一次震级大于6级地震的早期警报。我们已把这种算法应用于日本宽带观测台站记录到日本近期发生的大地震的宽带地震图。我们发现,真的可能在P波到达后3 s内判断震级超过6级的地震的发生。 | S.Tsuboi M.Saito M.Kikuchi 王志敏 刘丽君 管志光 | 2004 | 世界地震译丛2004，，1： | 0 |
| 10 | Progress in Physics and Technology Developments for the Modification of JT-60显示文摘Recent progress in the physics and engineering design study for the modification programme of JT-60 is presented.In order to achieve a steady state high-β plasma operation,which is the dominant issue of this programme,physics design for the MHD control and the stability analysis is investigated.Engineering design and the R & D for the superconducting coils,irradiation shield are performed well towards the mission of programme. | H.Tamai M.Matsukawa G.Kurita N.Hayashi K.Urata Y.M.Miura K.Kizu K.Tsuchiya A.Morioka Y.Kudo S.Sakurai K.Masaki T.Suzuki M.Takechi Y.Kamada A.Sakasai S.Ishida K.Abe A.Ando T.Cho T.Fujii T.Fujita S.Goto K.Hananda A.Hatayama T.Hino H.Horiike N.Hosogane M.Ichimura Tsuji-Iio S.Itoh M.Katsurai M.Kikuchi A.Kohyama H.Kubo M.Kuriyama M.Matsuoka Y.Miura N.Miya T.Mizuuchi K.Nagasaki H.Ninomiya N.Nishino Y.Ogawa K.Okano T.Ozeki M.Saigusa M.Sakamoto M.Satoh M.Shimada R.Shimada M.Shimizu T.Takagi Y.Takase T.Tanabe K.Toi Y.Ueda Y.Uesugi K.Ushigusa Y.Yagi T.Yamamoto K.Yatsu K.Yoshikawa | 2004 | Plasma Science and Technology2004，6，1： | 0 |
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